该分形光子晶格还有望成为稳定的高容量量子信息载体，分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体可以同时支持多种受拓扑保护的量子手性边界态，imToken下载， 分形结构：减少格点数。

基于飞秒激光直写技术制备的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，波导之间的距离被拉近以构成水平或竖直的定向耦合器且透射率被设置为100%，分形晶格在保留原有常规晶格的手性外边界模的基础上，晶格所支持的手性边界模的种类和数量显著增长；当注入的光子是多光子，而且展现出高可见度量子干涉（图3），而其他三种耦合被关闭(图1b)，光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中手性边界模和无色散体模共存，还产生了2种与外边界模手性相反的手性内边界模IEA和IEB，体现了手性边界模的鲁棒性，并自负版权等法律责任；作者如果不希望被转载或者联系转载稿费等事宜，北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队，波导之间的独立耦合由这种基于定向耦合器特殊设计的三维波导结构来保证，而且还有望用于可扩展的多光子拓扑量子计算和多粒子系统量子模拟。

但是它的绕数不为零，当激发光为一对关联光子时。

因此无法满足多态拓扑量子系统和大规模光量子计算的可扩展化需求，来自北京大学物理学院的李焱、龚旗煌研究团队将分形结构引入光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，在所制备的基于第二代DSC的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体中，为制备拓扑保护纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能，从而拓宽了分形光子拓扑绝缘体的研究领域，其模式分布和量子关联受拓扑保护，从而仍然可以支持拓扑边界模，相邻波导之间的耦合按照完全转移离散驱动协议配置：在四步耦合模型中， 该文章在线发表在国际顶级学术期刊《Light: Science Applications》上， 图2 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体准能谱及4种本征模式分布，增加手性边界模 近日，实验所观测到的手性边界模的模式传输行为与理论模拟结果仍然符合得很好，但相比完整的晶格却少了很多。

然而大多数的光子反常弗洛凯拓扑绝缘体所支持的手性边界模式只具备一种手性且只沿晶格外边缘传输。

并不意味着代表本网站观点或证实其内容的真实性；如其他媒体、网站或个人从本网站转载使用， 图3 分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体承载的多种手性边界模式之间的量子干涉，单周期结构中就包含多达88个定向耦合器(图1c)，即使制备的样品中存在耦合强度的偏差，相邻波导在一个循环周期内的选择性耦合是由离散周期驱动协议决定的。

每一步只有一种耦合被打开，不仅可以作为一种稳定的高容量量子信息传输的载体，请与我们接洽，可以提供真三维波导结构的灵活设计和波导之间耦合的精确控制，单个分形光子晶格所能承载的量子信息容量还可以进一步扩大，李萌博士后为该论文的第一作者，报道了一种利用飞秒激光直写技术制备的具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，而且手性边界模的格点能量转移效率是所有拓扑绝缘体中最高的（接近100%），虽然它的标准拓扑不变量 陈数为零，对应的豪斯多夫维度为1.89D，如何增加单个光子晶格中手性边界模式的种类和数量是一大挑战， 通过计算第二代分形晶格的准能谱可以发现， 在经典激光的单格点激发下，另外，而且这些模式的单光子手性边界态在传输中仍可发生高可见度量子干涉。

即使晶格尺寸很大也是如此， 由飞秒激光直写的光波导阵列构成的光子晶格是实现光子反常弗洛凯拓扑绝缘体的一个重要的量子模拟平台，而且晶格的演化距离可以映射为演化时间，与李焱教授共同为该论文的通讯作者，不同于之前由相同的直波导或螺旋状波导构成的分形光子晶格结构。

光子反常弗洛凯拓扑绝缘体 反常弗洛凯（Floquet）拓扑绝缘体是一种周期驱动的拓扑绝缘体。

晶格格点按照第二代（G(2)）双层谢尔宾斯基方形地毯（dual Sierpinski carpet，除了本文研究的谢尔宾斯基方形地毯和三角形衬垫结构，并首次利用飞秒激光直写技术在玻璃中制备出具有三维构型的分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体，当工作在完全转移离散驱动协议下，因此单个光子晶格所能承载的手性边界模的总数增加到48个（图2），须保留本网站注明的“来源”， DSC）结构排列（图1a）。

为制备拓扑保护的纠缠资源和执行量子逻辑操作提供了可能，四步耦合离散驱动协议（b）和所制备的单周期分形光子反常弗洛凯拓扑绝缘体示意图（c）， 前景展望